Référence: Jóźwiak B, Orczykowska M, Dziubiński M (2015) généralisations fractionnelles des modèles Maxwell et Kelvin-Voigt pour la caractérisation des biopolymères. PLoS ONE 10 (11): e0143090. https://doi.org/10.1371/journal.pone.0143090 alors qu`un modèle Maxwell prédit une relation linéaire entre la contrainte et le temps, ce qui n`est pas le cas le plus souvent. Bien que le modèle Kelvin – Voigt soit efficace pour prédire le fluage, il n`est pas bon de décrire le comportement de relaxation après la suppression de la charge de contrainte. Le module dynamique complexe du matériau Kelvin – Voigt est donné par: le modèle Kelvin – Voigt, également appelé le modèle Voigt, peut être représenté par un amortisseur purement visqueux et un ressort purement élastique relié en parallèle comme illustré dans l`image. À partir de ces équations, nous obtenons que dans un matériau Kelvin – Voigt, le stress σ, la souche ε et leurs taux de changement par rapport au temps t sont régis par des équations de la forme: si nous appliquons soudainement un certain stress constant σ 0 {displaystyle sigma _ {0}} à Kelvin – matériau Voigt , alors les déformations approsigeraient de la déformation pour le matériau élastique pur σ 0/E {displaystyle sigma _ {0}/E} avec la différence en décomposition exponentiellement: puisque toute la déformation est réversible (mais pas soudainement), le matériau Kelvin – Voigt est un Solide. Le modèle Voigt prédit fluage plus réaliste que le modèle Maxwell, parce que dans le temps infini limite la souche s`approche d`une constante: un matériau Kelvin – Voigt, également appelé matériau Voigt, est un matériau viscoélastique ayant les propriétés à la fois de élasticité et viscosité. Il est nommé d`après le physicien et ingénieur britannique Lord Kelvin et après le physicien allemand Woldemar Voigt. Étant donné que les deux composantes du modèle sont disposées en parallèle, les souches de chaque composant sont identiques: ainsi, les composantes réelles et imaginaires du module dynamique sont: l`image montre la dépendance de la déformation sans dimension E ε (t) σ 0 { DisplayStyle {frac {Evarepsilon (t)} {sigma _ {0}}}} sur la durée sans dimension λ t {displaystyle lambda t}. Dans l`image, la contrainte sur le matériau est chargée au moment t = 0 {displaystyle t = 0}, et libérée à la dernière heure sans dimension t 1 ∗ = λ t 1 {displaystyle t_ {1} ^ {*} = lambda t_ {1}}.

Reçu: 8 juillet 2015; Accepté: 5 octobre 2015; Publié: 24 novembre 2015 si nous pouvions libérer le matériel au moment t 1 {displaystyle t_ {1}}, alors l`élément élastique retardera le matériau jusqu`à ce que la déformation devienne nulle. Le retardement obéit à l`équation suivante: disponibilité des données: toutes les données pertinentes sont dans le papier.